Tiesus ilgas plonas laidas, kuriuo teka stiprio I srovė. Pasirinktas bet kuris taškas A, nutolęs nuo laidininko atstumu R. Atstumu l nuo statmens, išvesto iš taško A į tiesę, kurioje yra laidininkas, išskirta trumpa ilgio dl laidininko atkarpa.
Integruojama nuo iki . Kadangi laidininkas be galo ilgas, tai , o ; gaunama, kad
Plonas žiedas (apvija), kuriuo teka stiprio I srovė. Pasirinktas per apskritimo centrą einančios statmenos apskritimo plokštumai tiesės taškas A, nutolęs nuo laidininko atstumu h. Išskirta trumpa ilgio dl laidininko atkarpa.
Pastaba: kadangi apeinant visą ploną ilgio žiedą atstumas nekinta, tai integravimas yra tik formalumas, nes pakanka gautąją Bio-Savaro dėsnio išraišką padauginti iš .
Be galo ilgo solenoido, sudaryto iš N antrame pavyzdyje išnagrinėtų spindulio R apvijų, l ilgio fragmentas. Jo apvijomis teka stiprio I srovė. Pasirinktas per apskritimo centrą einančios statmenos apskritimo plokštumai tiesės taškas C, esantis toli nuo solenoido galų. Atstumu CM=h nuo jo išskirta trumpa ilgio dh solenoido dalis.
Laikoma, kad solenoidą sudaro apvijos, priglaustos viena prie kitos, bet ne ištisinis spirale susuktas laidas. Pažymėta , , .
Viena apvija kuria indukciją
ilgio fragmento dalis taške C kuria indukciją. Ji priklauso nuo toje dalyje esančių apvijų skaičiaus
Todėl dalis kuria indukciją
Pagal pateiktą brėžinį galima užrašyti:
Integruojama nuo iki . Kadangi solenoidas be galo ilgas, tai , o ; gaunama, kad
kur – solenoido apvijų skaičius ilgio vienete
Pastaba: šioje formulėje nėra dydžio , o tai reiškia, kad ilgos ritės dalyse, esančiose toli nuo jos galų, magnetinė indukcija nekinta einant tiese CA. Sudėtingesni skaičiavimai rodo, kad indukcija tose dalyse nekinta ir einant skersai ritės. Vadinasi, šiose dalyse sukuriamas vienalytis magnetinis laukas.
Šias formules taip pat galima gauti ir naudojantis Ampero dėsniu, kuris taip pat naudojamas bet kokios formos laidininko kuriamo magnetinio lauko indukcijai nustatyti.